激光頭的原理與結(jié)構(gòu)

(δω)MC≤λ/14
(δω) 2MC=(δω）2LD+(δω）2CL+(δω）2PBS+(δω）2QWP
+(δω）2MR+(δω）2OL+(δω）2DISK

下面具體DVD的數(shù)值帶入來試算一下。半導(dǎo)體激光二極管激光射出側(cè)有平面玻璃窗，此外由于半導(dǎo)體激光器自身的特點(diǎn)，不可克服的有非點(diǎn)間隔，比理想波面要差，普通(δω）LD約為0.013λ。棱鏡，反射鏡等平面光學(xué)部品比較容易的以波面收差0.01～0.015λ制造出來。但是準(zhǔn)直透鏡和對物透鏡等非平面光學(xué)部品，波面收差要想抑制在0.03λ之內(nèi)，比較困難，分別定為準(zhǔn)直透鏡0.025λ和對物透鏡0.035λ，這樣根據(jù)式（2）得出全體(δω)MC的波面收差為0.0694λ，滿足要求。即使對物透鏡的波面收差被抑制在0.035以下，如果準(zhǔn)直透鏡的波面收差大于0.025，那樣被聚焦光束的直徑就會變大，從信息面讀出數(shù)據(jù)錯誤頻度就會變高。由于以上的理由，準(zhǔn)直透鏡的波面收差必須小于0.025，但球面單透鏡要想達(dá)到這個值非常困難，一般采用球面玻璃組合透鏡。
從DVD光頭的對物透鏡射出的激光光束，需要一直跟蹤光盤信息面上的軌道間距為0.74μm，最短凹坑長為0.4μm的軌跡，并正確讀出凹坑信息。光強(qiáng)為光束中心強(qiáng)度1/e2的位置的光束直徑被稱為光束徑ω，激光波長λ=650nm，對物透鏡的數(shù)值孔徑NA=0.6,
ω=k×（λ/NA）
當(dāng)對物透鏡的入射光束的光強(qiáng)能量分布為均等分布時(shí)，系數(shù)k是0.96，光強(qiáng)能量分布為高斯分布時(shí)為1.34。從上式可以看出，光束徑正比例于λ/NA，既要想提高光盤記錄密度，縮小光束徑，就需要使激光短波長化，并且提高對物透鏡的NA。
還有對物透鏡的焦點(diǎn)深度△z正比例于λ/NA的平方，DVD焦點(diǎn)深度與CD相比變窄56%，焦點(diǎn)誤差的允許值變小。
△ z～λ/NA2
光盤的傾斜引起的象差也會增加。對于焦點(diǎn)誤差的允許值的減少，就需要提高焦點(diǎn)控制精度，DVD為了減少光盤的傾斜引起的收差，光盤的厚度減為CD的一半0.6mm。
2.2.成像光學(xué)系
2.2.1.激光二極管
一般LD發(fā)出的光為與PN結(jié)合面平行的線性偏振光，但短波長的LD中大多發(fā)出與PN結(jié)合面垂直的線性偏振光，DVD要求LD在光盤面上的能量為0.3mW左右，這就需要LD發(fā)出的激光能量是3～5mW。
2.2.2.LD的射出角特性和準(zhǔn)直透鏡
LD射出的激光是發(fā)散光，從發(fā)光點(diǎn)離開一段觀測到的光束斷面強(qiáng)度分布，被稱為遠(yuǎn)視野象FFP(far field pattern)，F(xiàn)FP垂直結(jié)合面方向?qū)?，平行結(jié)合面方向窄，象下面圖示的一樣，是縱長的橢圓形。

LD垂直結(jié)合面的放射角和平行結(jié)合面的放射角分別是θ⊥，θ∥。根據(jù)LD的放射角和對物透鏡對光束強(qiáng)度的分布要求，確定準(zhǔn)直透鏡的焦點(diǎn)距離。
2.2.3.LD的噪音特性和高頻疊加
LD有單模發(fā)光和多模發(fā)光兩種激光發(fā)振方式。單模發(fā)光的最大問題是從光盤反射回來的光進(jìn)入激光共振器，形成干涉，成為噪音，影響SN,為了消除噪音，需要對驅(qū)動電流進(jìn)行高頻疊加。而多模的LD抗干擾能力強(qiáng)，不需要高頻疊加。
2.2.4.偏光分光棱鏡和1/4波長板的作用
激光二極管射出的發(fā)散P線性偏振激光通過準(zhǔn)直透鏡，成為平行光，無反射折射的通過PBS,.再通過1/4波長片時(shí)，偏振方向旋轉(zhuǎn)45度，變?yōu)閳A偏光，這束平行的圓偏光被對物透鏡聚焦到光盤的信息面，攜帶信息再反射回來，通過1/4波長片時(shí)，再一次偏振方向被旋轉(zhuǎn)45度，成為S線性偏振光，在偏光分光棱鏡PBS處被反射到誤差檢出系和信號系，使入射光和帶有信號的反射光分離。
2.2.5.對物透鏡
DVD光頭要求對物透鏡一定要象差小，特性優(yōu)良，能夠把光束聚焦到回折界限，也就是能夠補(bǔ)正各種收差，使點(diǎn)象的大小完全由回折界限來決定。一般使用非球面光學(xué)樹脂透鏡。
2.3誤差檢出